В пункті 1.3.2 вказувалося, що за результатами вимірювань характеристики ток-яку можна обчислити середню роботу виходу електродів, яка залежить від величини. Однак, дані вимірювання здійснюються в області знаходження одного електрода над поверхнею іншого електрода. В СТМ існує методика, що дозволяє виміряти розподіл роботи виходу електронів по поверхні досліджуваного зразка. Теоретична частина даної методики заснована на наступних твердженнях.
Вимірювання розподілу роботи виходу здійснюється паралельно, з вимірюванням рельєфу поверхні в режимі 
Тільки в цьому випадку, крім зміни відстані між зразком і зондом за рахунок ланцюга зворотного зв'язку (ОС), зразок ще коливається під дією сили, що змушує по закону 
. Відповідно відстань між зразком і зондом 
, причому 
, де 
- відстань зразок-зонд, підтримуване постійним за допомогою ланцюга ОС; 
- резонансна частота коливань пьезотрубкі (рис. 1).
Якщо прикладається напруга 
, Тоді, відповідно до введених вище позначеннями, формулу (2) пункту 1.2.2 можна перетворити до вигляду:
(1)
де 
.
Таким чином, повний струм, що протікає через тунельний проміжок в даному випадку дорівнює 
, де 
- змінний тунельний струм. Так як значення 
підтримується постійним в процесі сканування, то амплітуда змінного тунельного струму буде прямо пропорційна квадратному кореню з напівсуми робіт виходу зразка і зонда. Припускаючи, що в процесі сканування робота виходу зонда не змінюється, тоді амплітуда 
буде залежати тільки від роботи виходу досліджуваної поверхні.
Слід зазначити, що частота , Повинна бути істотно більше зворотного постійної часу в інтеграторі ланцюга зворотного зв'язку і визначається максимально допустимої частотою сканування.
Висновки.
Література.
- G. Binnig., H. Rohrer. Scanning tunneling microscopy. Helv. Phys. Acta. - 1982, - V. 55 726.
- Е. Бурштейн., С. Лундквіст. Тунельні явища в твердих тілах // М .: Мир, 1973.
- Е. Вольф. Принципи електронної тунельної спектроскопії .// Київ: "Наукова Думка", 1990, 454 с.